摩爾定律推動了持續(xù)50年的集成電路的發(fā)展，然而，時至今日，由于物理極限的限制，晶體管的進一步微縮已經(jīng)舉步維艱。為了進一步增加集成電路性價比，一些基于新原理、新材料、新工藝的晶體管不斷被提出，其中負電容場效應(yīng)晶體管是近年來被廣泛研究的對象之一。負電容晶體管可以克服“玻爾茲曼熱限制”，即在室溫下突破亞閾值擺幅60mV/decade的最低限制，降低電源電壓和電路功耗，有望被應(yīng)用于3nm及以下技術(shù)節(jié)點。 

　　由于負電容晶體管理論的復(fù)雜性，對負電容晶體管以及由其構(gòu)建的電路特性的理論研究至關(guān)重要。近日，中科院微電子所先導(dǎo)中心朱慧瓏研究員課題組在英國皇家物理學會《Semiconductor Science and Technology》上發(fā)表了文章：Investigation of Device-Circuit for Negative Capacitance Vertical Nanowire FETs Based on SPICE Model （DOI: 10.1088/13616641/ab8e0e）。文章中，通過伯克利BSIM-CMG模型和Landau-Khalatnikov模型耦合建立了適用于3nm技術(shù)節(jié)點以下的負電容垂直納米線晶體管的緊湊模型；將Landau-Khalatnikov模型表征的“S曲線”分為四個工作區(qū)域，并從數(shù)學模型和物理機制上進行了解釋，同時提出了負電容晶體管設(shè)計規(guī)則；基于CMOS反相器電路，提出了晶體管柵極功函數(shù)和負電容協(xié)同設(shè)計的方法；通過環(huán)形振蕩器電路的仿真，分析了電路的能量-延時特性，指出了負電容晶體管的優(yōu)越性。此外，本文所用仿真參數(shù)是基于我們研發(fā)的鐵電材料Hf_xZr_1-xO₂，工藝與主流的CMOS制程兼容,便于應(yīng)用。 

　　文章中，如圖1.（a）中點“a”代表負電容自由能關(guān)系中的不穩(wěn)定點，在該點極化方向開始轉(zhuǎn)變，導(dǎo)致了晶體管電流的增大或減小。因此晶體管閾值電壓調(diào)節(jié)到點“a”位置時，將獲得最佳的器件性能。圖1.（b）展示了負電容晶體管的四個工作區(qū)域，當負電容晶體管工作在第二和第四象限時，將會獲得較佳的器件性能。圖1.（c）-（d）展示了金屬柵功函數(shù)對負電容晶體管以及由其構(gòu)建的CMOS反相器電路特性的影響。文章指出，當負電容晶體管閾值電壓過小時，會造成由其構(gòu)建的CMOS反相器電路增益的嚴重損失。因此，對于由負電容晶體管構(gòu)建的集成電路，需要進行電路和器件的協(xié)同設(shè)計。 

圖1.（a）不同負電容面積下的負電容晶體管的I_ds-V_gs特性，（b）“S曲線”的四個工作區(qū)域，（c）不同金屬柵功函數(shù)下的負電容晶體管的I_ds-V_gs特性，（d）不同金屬柵功函數(shù)下的CMOS反相器的特性。 

　　圖2.（a）-（c）展示了基于負電容晶體管構(gòu)建的7階環(huán)形振蕩器電路的能量消耗以及傳播延時的特性。結(jié)果顯示，由于負電容晶體管具有更大的柵極電容，因此由其構(gòu)建的環(huán)形振蕩器具有更大的動態(tài)能量消耗（圖2.（a）），然而更大的驅(qū)動電流使其擁有更小的傳播延時（圖2.（b））。此外，通過能量-延時關(guān)系分析，在電源電壓較小的條件下，電路面積相同時,相同的能量消耗下，負電容晶體管具有更小的傳播延時；相同的延時下，負電容晶體管具有更小的能量消耗。 

圖2. 7 階環(huán)形振蕩器特性：（a）能量特性，（b）傳播延時特性，（c）能量-延遲特性。